电磁场理论课件作者柯亨玉章节ap4.ppt

主要内容： 静态的场唯一性定理 分离变量方法 Green函数方法 镜像原理 4.1 静态场的唯一性定理 1 静态电磁场的方程 静电场由电荷激发，电荷是静电场的通量源。 恒定磁场由恒定电流激发，电流是静态磁场的 涡旋源。静态电磁场与时间无关，具有相同的 基本特性。 ① 静态电磁场与时间无关，属于时不变场， 数学上满足同一类方程（Poisson方程） ② 静态电磁场（恒定电流磁场源区）具有 无旋特性，可以用标量函数（称为位函 数或势函数）的梯度来表示，即 ③ 在介质的分界面上，位函数满足 2 唯一性定理 设在区域V内源已知，在区域的边界S上： 或 已知（M为边界上 的变点）。则在区域V内存在唯一的解， 它在该区域内满足Poisson方程；在区域 的边界上满给定的边界条件。称为静态电 磁场的唯一性定理。 4.2 分离变量方法 分离变量方法又称为Fourier级数方法。其实 质是通过变量分离将原来的偏微分方程变为 含有待定参数的常微（本征值）方程，求解 本征值方程得到本征值和本征函数。利用本 征函数的完备性展开表示待求函数；把求待 求函数的问题转化为求展开系数。通过边界 条件等确定展开的系数，从而求出问题的解 上述求解过程，归纳分离变量方法的基本程序如下： ① 提炼出定解问题的数学表达式，即方程和边界条件； ② 根据边界条件选取适合变量分离的正交坐标系； ③ 把方程和边界条件进行变量分离，得到本征值方程； ④ 求解本征值方程，确定本征值和本征函数； ⑤ 根据线性叠加原理，由本征函数构造定解问题的解； ⑥ 利用边界条件确定展开系数， 验证解的正确性。 【例4-2】无穷长导体圆筒，半径为a，厚度 可以忽略不计。圆筒分成相等的两个半片， 相互绝缘。其中的一半的电位为 ，另一 半电位为 ，求圆筒内的电位分布。 4.3 Green 函数方法 Green 函数方法的基本思想 上述分析说明，只要点电荷元 在空间 的电位求得，任意电荷分布的电位即可知。 此即Green函数的基本思想。因此一个复杂的 静电场问题就可以通过先求解小电荷元的电 位而获得最终的。而小电荷元的电位的求解 又归结为单位点电荷的电位，即Green函数 的 求解。 2 Poisson方程的Green函数 把 还原 ，又可表示为，以静电场为例 两个特例： （1)第一类边界条件的Green函数 （2)第二类边界条件的Green函数 3 Green函数的对称性 在应用Green函数方法求 解静态电磁场问题的一般 解时，为了解决表达式中 源点与场点出现矛盾的问 题，有一个重要的假设： Green函数的求解： Green函数本身也是一个数学物理方程，所 有关于数学物理方程的求解方法也是Green 函数的求解方法，包括： 分离变量方法、积分变换方法 静电镜像方法、复变函数方法 积分公式方法、Fourier级数方法 【例4-3】求一无穷长矩形 金属壳内单位线源的单位， 导体壳接地。 4.4 镜像方法 1 镜像方法的基本思想 以静电场Green函数满足的 方程为例： 物理上它表示接地导体壳内 单位点电荷的电位，它由单 位电荷在直接激发的电位和 边界感应电荷激发的电位两 个部分叠加而成。 上述表达式中，单位点电荷在空间产生的电位已 知道，因此方程的求解最终归结为求出边界感应 电荷产生的电位。为了得到感应电荷及其产生的 电位，人们试图寻找一个或者多个想象的点电荷 来等效边界面上感应电荷对电位的贡献，这个想 象的一个或者多个点电荷称为像电荷。这一方法 称为镜像方法。 无穷大接地导体平板上方 单位点电荷在上半空间的 电位。定解问题是： 所以： 镜像原理的基本思想是寻找一个或几个想象 的电荷等效边界感应电荷的贡献 (2) 像电荷须在区域的外部，并且与区域原电荷 符号相反 (3) 像电荷在界面感应电荷与原点电荷连线的延 长线上。理论证明，区域外部像电荷位置与 区域内原电荷的位置互为共轭点对。利用边 界条件确定像电荷大小和位置。 接地导体球壳外部空间 的Green函数 4.5 势函数的多极矩展开 1. 无界空间中势函数需要计算： 上述体积分的精确计算是困难的，其 原因在于被积函数中包含了场点变量 在内。今天，利用数值