电工学课件哈工大第二章节课件.ppt

+ 3 叠加原理（简述方法） 解 受控源需保留 = 4 用戴维南定理解例2.7.3 解 I=4mA 例题2.11 外加电压源 返回 2.8 非线性电阻电路的分析 如果电阻是一个常数，即不随电 压或电流变动，那么这种电阻就称为 。 线性电阻 非线性电阻 如果电阻不是一个常数 而是随着电压或电流变动，那么这种 电阻就称为 。 返回 线性电阻两端的电压 和电流遵循欧姆定律， 即 线性电阻的伏安特性曲线 白炽灯丝的伏安特性曲线 半导体二极管的伏安特性曲线 我们通过实验作出伏安特性曲线来表示 非线性电阻两端的电压与电流的关系。 非线性电阻有两种表示方式 静态电阻 动态电阻 工作点 Q I U 分析与计算非线性电阻电路时一般采用图解法。 非线性电阻的电路符号 先列出电压方程 作出直线 Q 电路的工作情况由 上式表示的直线与 非线性电阻元件R的 伏安特性曲线I（U） 的交点Q确定 I U 在图所示的电路中，D是半导体二极管，其伏安特性曲线如图所示。用图解法求出二极管中的电 流 I 极其两端电压 U， 并计算其他两个支路中的电流 和 。 I(mA) U(V) 例题2.12 利用戴维南定理将二极管以外的电路化为一个等效电源 解 // 作出直线 其与二极管伏安特性曲线的交点即为Q点 I(mA) U(V) Q I=1.4mA U=0.6V I U 结 束 第 2 章 返回 * 得如下方程 令 两方程变为 节点a的自电导 节点b的自电导 节点a、b间的互电导 a b 汇入a点的恒流源的代数和，流入为正， 流出为负。 汇入b点的恒流源的代数和 ｛ 用结点电压法计算图中各支路的 电流。 ， ， 。 ， 例题2.4 对于 a 点 对于 b 点 对于 c 点 解得 再根据各支路伏安关系得 a b c ， ， ， 。 O 解 返回 2.5 叠加原理 对于线性电路，任何一条支路中 的电流，都可以看成是由电路中各个 电源（电压源或电流源）单独作用时， 在此支路中所产生的电流的代数和。 这就是叠加原理。 返回 *所谓电路中各个电源单独作用， 就是将电路中其它电源置0， 即电压源短路，电流源开路。 我们以下图为例来证明叠加原理的正确性。 = + 同理 由(a)图 由(b)图 由(c) 图 (a) (b) 以 为例通过计算 (c) = , 用叠加原理计算图中电阻 上的电流 。已知 , , , 。 例题2.5 = + (a) (b) 由(a)图 由(b)图 解 从数学上看，叠加原理就是线性关系的可加性。所以功率的计算不能用叠加原理。 注意 返回 2.6 戴维南定理与诺顿定理 计算复杂电路中的某一支路时，为使计算简便些，常常应用等效电源的方法。其中包括戴维宁定理和诺顿定理。 返回 先说说有源二端网络的概念 有源二端网络，就是具有两个 出线端的部分电路,其中含有电源。 × × 有源二端网络 2.6.1 戴维南定理 任何一个线性有源二端网络都可以用一个电动势为 的理想电压源和一个电阻 的串联来等效。电压源的电压等于有源二端网络的开路电压，即将负载断开后a、b两端之间的电压。所串电阻 等于该有源二端网络除源后所得到的无源网络a、b两端之间的等效电阻。 等效电压源 戴维南定理的证明 = + 电流源置0 最后得到 再利用叠加原理 这样一来不会改变原有源二端网络各支路的电流和电压。 我们用一理想电流源替代负载 用戴维南定理计算例2.3.1中的电流 。 ， ， ， 。 例题2.6 a b 解 // // 2.6.2 诺顿定理 任何一个有源二端线性网络都可以用一