电动力学第5讲3Maxwell方程组.PPT

《电动力学》第5讲 第一章 电磁现象的普遍规律(3) § 1.3 Maxwell 方程组 教学体系 上一讲复习 1、电流密度的定义，电荷守恒定律的物理意义，电流连续性方程的积分形式和微分形式。 2、磁感应强度的定义，毕奥-萨伐尔定律的数学表达式，并推导出磁感应强度的散度和旋度公式。 3、安培环路定律的数学表达式，并能灵活应用。 上一讲习题简答 上一讲习题简答 上一讲习题简答 上一讲习题简答 静电场的散度和旋度 静磁场的散度和旋度 本讲主要内容 电磁感应定律 位移电流 Maxwell 方程组 Lorentz 力公式 麦克斯韦方程组 以上两节由实验定律总结了恒定电、磁场的基本规律。随着交变电流的研究和广泛应用，人们对电磁场的认识有了一个飞跃。由实验发现不但电荷激发电场，电流激发磁场，而且变化着的电场和磁场可以互相激发，电场和磁场成为统一的整体——电磁场。 麦克斯韦方程组 和恒定场相比，变化电磁场的新规律主要是： （1）变化磁场激发电场（法拉第电磁感应定律）； （2）变化电场激发磁场（麦克斯韦位移电流假设）。 电磁感应定律 1824年，阿拉哥曾做过一个神秘的实验： 观察到，一个磁体由于在它附近转动一个铜盘而引起运动。 我们知道，铜是非磁性 材料，磁铁对它不起作用。 电磁感应定律 自从1820年奥斯特发现了电流的磁效应之后，人们跟着研究相反的效应，即磁场能否导致电流？ 早在1824年Faraday就论证过，既然电流对磁体有作用，那么磁体也应对电流有反作用。 电磁感应定律 1825年，他将一根导线通以电流，这根导线紧挨着另一根与电流计相连的导线，但是没有得到结果。 1828年他又做了一次没有结果的实验。 但是，Faraday坚持做实验。 电磁感应定律 1831年8月，Faraday取了一个软铁环并以线圈A和B缠绕着它。线圈B跟一个电流计相连接。当线圈A和有10个电池的电池组相接时，电流计的指针震荡起来，并且最后又停在原来的位置上。在切断电源时指针又受到扰动。 电磁感应定律 第二天，他取了一个铁圆筒，以跟电流计相连接的螺旋线把它绕起来。然后把圆筒放在条形磁铁的两极之间。 电磁感应定律 1831年10月1日，Faraday发现了感生电流。 把一根具有203英尺长的绝缘铜线绕成的螺旋线和一个电流计相接，把另一个同样长并绕在同一块木头上的线圈跟有10个电池的电池组相接。 当电流接通或断开时看到电流计急速跳动，当接通电流时指针以一种方式跳动，当断开时就以另一种方式跳动，并在中间时刻指针又回到它的自然位置上。 电磁感应定律 1831年10月17日，Faraday把永磁体靠近线圈，也产生了同样的效应。 在这些实验里，没有预料到的现象是：感生效应不是连续的——它是瞬时的。 电磁感应定律 1831年8月，M.法拉第在软铁环两侧分别绕两个线圈 ，其一为闭合回路，在导线下端附近平行放置一磁针，另一与电池组相连，接开关，形成有电源的闭合回路。实验发现，合上开关，磁针偏转；切断开关，磁针反向偏转，这表明在无电池组的线圈中出现了感应电流。法拉第立即意识到，这是一种非恒定的暂态效应。紧接着他做了几十个实验，把产生感应电流的情形概括为 5 类 ：变化的电流 ， 变化的磁场，运动的恒定电流，运动的磁铁，在磁场中运动的导体，并把这些现象正式定名为电磁感应。 电磁感应定律 进而，法拉第发现，在相同条件下不同金属导体回路中产生的感应电流与导体的导电能力成正比，他由此认识到，感应电流是由与导体性质无关的感应电动势产生的，即使没有回路没有感应电流，感应电动势依然存在。 后来，楞次定律给出了确定感应电流方向。 描述电磁感应定量规律的法拉第电磁感应定律。 并按产生原因的不同，把感应电动势分为动生电动势和感生电动势两种，前者起源于洛伦兹力，后者起源于变化磁场产生的有旋电场。 电磁感应定律 电磁感应定律：闭合线圈中的感应电动势与通过该线圈内部的磁通量变化率成正比 。 电磁感应定律 线圈上的电荷是直接受到该处电场作用而运动的，线圈上有感应电流就表明空间中存在着电场。因此，电磁感应现象的实质是变化磁场在其周围空间中激发了电场，这是电场和磁场内部相互作用的一个方面。 电磁感应定律 感应电动势是电场强度沿闭合回路的线积分，因此电磁感应定律可写为 电磁感应定律 化为微分形式后得 电磁感应定律 这是磁场对电场作用的基本规律。由 可见，感应电场是有旋场。因此在一般情况下，表示静电场无旋性的 必须代以更普遍的。 电磁感应定律 即： 位移电流 先分析非恒定电流分布的特点。 它一般不再是闭合的。例如带有电容器的电路实质上是非闭合的回路。在电容器两板之间是绝缘介质，自由电子不能通过。电荷运动到板上时，由于不能穿过介质，就在板上