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告:用劈尖干涉 量 的直径
090404162
通信一班
一、 名称:用劈尖干涉 量 的直径
二、 目的:(1) 深入了解等厚干涉。
(2) 用劈尖干涉 量 直径的方法 。
(3) 合理的 量方法和数据 理方法,减小 差。
三、 器:( 1) 数 微 ( 2) 光灯 (3)平玻璃两片 (4)待
四、 原理:
将两 光学玻璃板叠在一起, 在一段插入
, 在两玻璃 形成一空气劈尖(如
1)。
当用 色光垂直照射 和牛 一两 ,
在空气
薄膜上下表面反射的两束光 生干涉,
其中光程
差
:
δ =2λ+λ/2
????????①
生的干涉条 是一簇与两玻璃板交接
平行且 隔相等的平行条板。如 ( 2)。 然 : δ =2d+λ /2=(2k+1)* λ /2 k=0,1,2,3, ?????②
δ =2d+ λ /2=k
k=1,2,3, ??????③
( 1)
与 K 暗 条 的 薄 膜 厚 度
/2 ????????④
:d=k*
λ
λ
然 d=0(棱 ) 空气薄膜厚度 d( 棱 )
k=0 是暗条 ,称 零 暗条 。 d1 =λ
/2 一 暗条 ,第 k 暗条 空气薄膜
厚度 :d k=kλ /2 ?????⑤
两相 暗条 的劈尖厚度之差 △ d=dk+1-dk= λ/2 ??????⑥
若两暗条 之 的距离 l , 劈尖的 角θ,利用 sin θ=λ/l ???
⑦求得。
( 2)
此式表明:在λ、θ一定 , l 常数,即条 是等 距的,而且当λ一定 ,θ越大, l 越小,条 越 ,因此θ不宜太大。
金属 至棱 的距离 l ,欲求金属 的直径 D, 可先 L(棱 到金属 直径)和条 距 L,由⑦式及 sin θ=D/L 求得:
D=Lsinθ=L*λ /(2*l) ??????????????⑧
就是本 利用劈尖干涉 量金属 的直径的公式,如果 N很大, 上往往不是 量两条相 条 的 距, 而是 量相差 N 的两条暗条
的 ,从而 得的 量 果 D=N* λ/2
如果 N很大, 了 便,可先 出 位 度内的暗条 数 N0 和从交 到金属 的距离 L,那么 N=N 0L????????? D=N0L* λ/2 五、 内容与步
(1)将被测薄片夹在两地平板玻璃的一端, 置于读数显微镜底座台面上, 调
节显微镜,观察劈尖干涉条纹。
(2)由式①可知当波长λ已知时, 只要读出干涉条纹数 K,即可得相应的 D。实验时,根据被测物厚薄不同,产生的干涉条纹数值不可,若 K 较小(K=100),可通过 k 值总数求 D。若 k 较大,数起来容易出错,可先测出长度 L 间的干涉条
x,从而测得单位长度内的干涉条纹数 n=x/L x 然后再测出劈尖棱边到薄边的距离 L,则 k=n*l 。薄片厚度为
D=k* λ/2=n*l* λ/2 。 λ=589.3nm
次
1
2
3
4
5
6
7
8
9
1
数 n
0
每
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
10 宽 .8021
.8082
.8143
.8182
.8221
.8250
.8272
.8324
.8345
.8362
/cm
0.8221
均 值
/cm
L=41.053cm
得出每十个暗条纹之间间距 l=0.8221cm
所以。最后得出 D=N0* λ*L/(l*2)
-6
=10*589.3*10 *410.53.6/(8.221*2)
误差为
η=(D-D
标) /D
标 **100%=1.3%
六、实验总结:
实验中把劈尖放置好,在显微镜中找到像比较简单,在测量的时候花的时间比较多,为此测量了较多的数据。
感觉实验前把细丝拉直,把镜片擦干净会使观察起来比较清晰。测量的时候大部分数
据都是比较正常的, 劈尖实验确实和牛顿环的实验有相似之处。 总体来说在测量的时候有点
耐心整个实验很快就能完成。数据的运算也不难。最后 1.3% 的误差我觉得可以接受。
这次实验通过光的干涉的性质,不仅将光学的知识运用到实验,也让我们复习到了显
微镜的调节, 以及读书的方法。 通过这个实验提高我们的动手能力, 和对实验的理解能力还是有很大帮助的。
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