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微积分在物理学上的应用
1 引言
微积分是数学的一个基本学科,内容包括微分学,积分学,极限及其应用,其中微分学
包括导数的运算,因此使速度,加速度等物理元素可以使用一套通用的符号来进行讨论。而
在大学物理中,使用微积分去解决问题是及其普遍的。对于大学物理问题,可是使其化整为
零,将其分成许多在较小的时间或空间里的局部问题来进行分析。只要这些局部问题分的足
够小,足以使用简单,可研究的方法来解决,再把这些局部问题的结果整合起来啊,就可以
得到问题的结果。而这种将问题无限的分割下去,局部问题无限的小下去的方法,即称为微
分,而把这些无限个微分元中的结果进行求和的方法,即是积分。这种解决物理问题的思想
和方法即是微积分的思想和方法。
2 微积分的基本概念及微分的物理含义
微积分是一种数学思想,其建立在函数,实数和极限的基础上,其主要探讨的就是连
续变量。在运用微积分去解决物理问题时,可以将我们所需要得出的结果看成是一个整体,
再将这个整体先微分,即将其分成足够小的个体,我们可以将这个个体的变量看成衡量,得
出个体结果后,再将其积分,即把个体的结果累积起来进行求和。例如,在我们研究匀变速
直线运动时,我们就可以在其运动过程中选取一个微小的时间 dt,而这一时间内的位移为
dt,在每一段时间内速度的变化量非常小,可以近似忽略,那么我们就可以将这段时间内的
运动近似看成匀速直线运动,再把每段时间内的位移相加,无限求和,就可以得出总的位移。
在物理学中,每个物理公式都是某些物理现象和规律的数学表示,因此,我们在使用
这些公式时,面对物理量和公式的微分形式我们不能仅仅从数学方面去考虑,更要从物理含
义上去考虑。在我们使用微分符号时,不能只从数学角度去理解其为无限小,更要结合具体
的物理量和角度去判断他的正确含义。
例:如图所示,一通有交流电流 i=I0sin ωt的长直导线旁有一共面的单匝矩形线圈ABCD ,试
求线圈中的感应电动势大小。
解:设在某个时刻,长直导线电流产生的磁场为
μ i
0
B=
2πx
在图中做一个微元面 dS,dS=ldx,则该面元上的磁场可以近似于均匀磁场,微元面 dS 上的
磁通量为
μ i
0
dϕm = BdS = 2πxldx
线圈围成的面上通过的磁通量为
μ il b
ϕm = ∫dϕm = 0 ln
2π a
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线圈中的感应电动势为
dϕ μ I lω b
m 0 0
ε =‒ =‒ ln cos ωt
dt 2π a
在这个例题中,微元面 dS 的磁通量与线圈的感应电动势都有dϕm ,但他们的物理含义
却是不一样的,前者的dϕm表示微元面 dS 上的磁通量,是一个微小量,而后者的dϕm表示
的是微笑时间内的磁通量变化量,是一个微小变化量。
3 微元的选取以及微积分解决物理问题时的一般步骤
3.1 微元的选取
在使用微积分去解决物理问题时,微元的选取是非常重要的,有的时候在微元的选择
上并不是仅仅只有一个,因此,选取一个合适的微元对我们解决问题会有很大帮助。
我们通常在微元的选取方面有以下几点注意,第一,在我们选取微元时,要保证我们
们所选择的微元能够让我们可以将原本的问题近似处理的比较简单,以使我们能够更加便利
且清晰的区解决物理问题;第二,我们要使我们选择的微元尽可能地大,这样在我们去积分
时可以更为方便,如果微分过细,那么我们的过程会更精准,可是相对的,我们在积分时面
临的过程也会更加繁琐,因此我们要处理好微分和积分之间的运算;第三,能用一元微元去
解决问题时尽量使用一元微元,因为重积分使用起来要比一元积分麻烦的很多。
选取微元要遵循以下几个原则:1.可加性原则,由于在题目中我们所选取的微元要可
以
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