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第节 动量守恒定律的应用
(对应学生用书页码 )
一、碰撞问题的定量分析
.碰撞过程中动量守恒
物体在碰撞过程中, 由于碰撞时间极短, 外力远小于碰撞物体间的内力, 故碰撞过程中动量守恒。
.碰撞过程中的能量
物体在碰撞过程中, 动能不会增加, 碰后当两物体粘合在一起具有共同速度时动能损失最多。
二、中子的发现、反冲与火箭
.中子的发现
查德威克借助微观粒子碰撞过程中的动量守恒发现了中子。
.反冲现象及火箭发射
()反冲:
①反冲现象。
根据动量守恒定律, 如果一个静止的物体在内力的作用下分裂为两个部分, 一部分向某
一个方向运动,另一部分必然向相反方向运动的现象。
②特点。
.物体的不同部分在内力作用下向相反方向运动。
.反冲运动中,相互作用力一般较大,通常可以用动量守恒定律来处理。
.反冲运动中,由于有其他形式能转变为机械能,所以系统的总动能增加。
()火箭:
①工作原理: 利用反冲运动, 火箭燃料燃烧产生的高温、 高压燃气从尾部喷管迅速喷出时,使火箭获得巨大速度。
②影响火箭获得速度大小的因素。
.喷气速度:现代液体燃料火箭的喷气速度约为 ~ 。
.质量比:指火箭起飞时的质量与火箭除燃料外的箭体质量之比。
喷气速度越大,质量比越大,火箭获得的速度越大。
.判断:
()发生碰撞的两个物体,动量是守恒的。 ( )
()发生碰撞的两个物体,机械能是守恒的。 ( )
()碰撞后,两个物体粘在一起,动量是守恒的,但机械能损失是最大的。
(
)
答案: ()√ () × () √
. 思考: 如图 --所示,打台球时,质量相等的白球与花球发生碰撞,两个球一定交换速度吗?
图 --
提示: 不一定。 只有质量相等的两个物体发生一维弹性碰撞时,系统的总动量守恒,总机械能守恒,才会交换速度,否则不会交换速度。
(对应学生用书页码 )
碰撞过程满足的条件
在所给的条件不同的情况下, 碰撞情况有各种可能, 但不管哪种情况必须同时满足以下三条:
()系统的总动量守恒。
()系统的机械能不增加,即′+′≤+。
()符合实际情况,如碰后两者同向运动,应有 前 ≥ 后,若不满足,则该碰撞过程不可能。
()即使物体在碰撞过程中系统所受合外力不等于零,由于内力远大于外力,所以外力的
作用可以忽略,认为系统的总动量守恒。故分析碰撞问题时,应首先想到动量守恒定律。
()一般两个硬质小球间的碰撞,都很接近弹性碰撞,常当成弹性碰撞来处理。
.在光滑水平面上, 两球沿球心连线以相等速率相向而行,并发生碰撞,下列现象可能
的是( )
.若两球质量相等,碰后以某一相等速率互相分开
.若两球质量相等,碰后以某一相等速率同向而行
.若两球质量不等,碰后以某一相等速率互相分开
.若两球质量不等,碰后以某一相等速率同向而行
解析:选 光滑水平面上两球的对心碰撞符合动量守恒的条件, 因此碰撞前、 后两球组
成的系统总动量守恒。选项,碰撞前两球总动量为零,碰撞后总动量也为零,动量守恒,所
以选项是可能的。选项,若碰撞后两球以某一相等速率同向而行,则两球的总动量不为零,
而碰撞前总动量为零,所以选项不可能。选项,碰撞前、后系统的总动量的方向不同,不符合动量守恒,选项不可能。选项,碰撞前总动量不为零,碰撞后总动量也不为零,方向可能相同,所以选项是可能的。
“子弹打木块”模型的结论及其应用
如图 --所示,一质量为的子弹以速度打入静止在光滑水平面上质量为的
木块, 若子弹进入木块深度为时相对于木块静止,
此时木块位移为, 则由动
量守恒定律有:= (+ )①
图 --
对子弹由动能定理:-
(+ )=-②
对木块由动能定理:=③
联立可得:=- (+) ④
由④式得到的结论:系统损失的机械能等于阻力乘以相对位移,即 =。
这种模型与完全非弹性碰撞具有相同的运动特征。 这种模型还有: 运动物块置于光滑水
平面上的木板直至相对静止、 物体冲上放置于光滑水平面上的斜面直至最高点等, 这些情景
中,系统动量守恒 (或某一方向上动量守恒 ),动能转化为其他形式的能,末状态两物体相对静止。
.如图 --所示,一辆质量为的平板小车在光滑的水平面上以速度做直
线运动,今在小车的前端轻轻地放上一个质量为的物体,物体放在小车上
时相对于地面的水平速度为零,
图 --
设物体与小车之间的动摩擦因数为μ,为使
物体不致从小车上滑下去,小车的最短长度为多少?
解析: 达到相对静止时有共同速度 ′
则由动量守恒有=
(+ )′
平板车的最小长度为两者发生的最小相对距离,设为。
由能量守恒有 μ=- (+ )′
联立解得=。
答案:
动量守恒和能量守恒的综合应用
.动量守恒与能量守恒的比较
动量守恒定律
机械能守恒定律
守恒条件
不受外力或所受合外力为零
只有重力和弹力做功
一般表达式
+=′
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