地震波运动学理论.doc

第二章 地震波运动学理论 一、 名词解释 地震波运动学：研究在地震波传播过程中的地震波波前的空间位置与其传播时间的关 系，即研究波的传播规律，以及这种时空关系与地下地质构造的关系。 地震波动力学：研究地震波在传播过程中波形、振幅、频率、相位等特征的及其变化规 律，以及这些变化规律与地下的地层结构，岩石性质及流体性质之间存在的联系。 地震波：是一种在岩层中传播的，频率较低 （与天然地震的频率相近 ） 的波，弹性波在 岩层中传播的一种通俗说法。地震波由一个震源激发。 地震子波：爆炸产生的是一个延续时间很短的尖脉冲，这一尖脉冲造成破坏圈、塑性带， 最后使离震源较远的介质产生弹性形变， 形成地震波， 地震波向外传播一定距离后， 波形逐 渐稳定， 成为一个具有 2-3 个相位（极值）、延续时间 60-100 毫秒的地震波， 称为地震子波。 地震子波看作组成一道地震记录的基本元素。 波前：振动刚开始与静止时的分界面，即刚要开始振动的那一时刻。 射线：是用来描述波的传播路线的一种表示。在一定条件下，认为波及其能量是沿着一条 “路径”从波源传到所观测的一点 P。这是一条假想的路径，也叫波线。射线总是与波阵面 垂直，波动经过每一点都可以设想有这么一条波线。 振动图和波剖面：某点振动随时间的变化的曲线称为振动曲线，也称振动图。 地震勘探 中，沿测线画出的波形曲线，也称波剖面。 折射波：当入射波大于临界角时，出现滑行波和全反射。在分界面上的滑行波有另一种 特性，即会影响第一界面，并激发新的波。在地震勘探中，由滑行波引起的波叫折射波 ， 也叫做首波 。入射波以临界角或大于临界角入射高速介质所产生的波 9?滑行波：由透射定律 可知，如果 V2V1 ，即sinB 2 sin 0 1 , 0 2 0 1。 当0 1还没到90°时，0 2到达90°，此时透射波在第二种介质中沿界面滑行，产生的波为 滑行波。 10?同相轴和等相位面：同向轴是一组地震道上整齐排列的相位，表示一个新的地震波的到 达，由地震记录上系统的相位或振幅变化表示。 地震视速度：当波的传播方向与观测方向不一致 （夹角0 ）时，观测到的速度并不是波前的 真速度V，而是视速度 Va。即波沿测线方向传播速度。 12波阻抗：指的是介质（地层）的密度和波的速度的乘积（Zi= p iVi , i为地层），在声学中称为 声阻抗，在地震学中称波阻抗。波的反射和透射与分界面两边介质的波阻抗有关。只有在 Z1工Z2的条件下，地震波才会发生反射，差别越大，反射也越强。 13?纵波：质点振动方向与波的传播方向一致，传播速度最快。又称压缩波、膨胀波、纵波 或P-波。 横波：质点振动方向与波的传播方向垂直，速度比纵波慢，也称剪切波、旋转波、横波 或S-波，速度小于纵波约 0.7倍。 横波分为SV和SH波两种形式。 体波：波在无穷大均匀介质 （固体）中传播时有两种类型的波（纵波和横波） ，它们在介质 的整个立体空间中传播，合称体波。 16 共炮点反射道集：在同一炮点激发，不同接收点上接收的反射波记录，称为共炮点道集。 在野外的数据采集原始记录中，常以这种记录形式。可分单边放炮和中间放炮。 面波：波在自由表面或岩体分界面上传播的一种类型的波。 纵测线和非纵测线 ：激发点与接收点在同一条直线上，这样的测线称为纵测线。用纵测 线进行观测得到的时距曲线称为纵时距曲线。 激发点不在测线上， 用非纵测线进行观测得到 的时距曲线称为非纵时距曲线。 19、垂直地震剖面：把检波器放入井中，在地面激发，即地面距井口一定距离激发，称作地 震测井。这种观测方法得出剖面是垂直地震剖面 （简称VSP ），得出的是地震波垂直时距曲线。 20平均速度：就是用这组地层的总厚度去除以波在垂直层面的方向旅行的总时间。 二、填空题 1物体在外力作用下发生了形—，若去掉外力以后，物体仍旧保持其受外力时的形状，这样 的特性称为塑性?这种物体称为—塑性体。 2弹性和塑性是物质具有两种互相 转换 的特性，自然界大多数物质都 同时 具有这两 种特性，在外力作用下既产生—弹性_形变.也产生—塑性—形变? 3弹性和塑性物体在外力作用下主要表现为 弹性 形变或一塑性一形变?这取决于物质本 身的—物理性质—，作用其上的外力 ―大小__,作用力延续时间的 —长短__，变化快慢，以及 物体所处_温度—、压力等外界条件? 4地震波遇到岩层分界面时主要产生两种波是 ___瑞利波、拉夫波 三、 选择题 连续介质中，常见的地震波传播速度与深度 Z关系是（A ） A）V=V o（1+ 3 Z） B）V=V o（1+ 3 +Z） C）V=V o 3 Z D）V=（1+2 3 Z）Vo 连续介质地震波射线为（B ） A）直线 B）曲射线 C）双曲线 D）抛物线 费马原理认为，地震波沿（B ）