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1、微观粒子的运动形式和能级公式式中,:粒子的总能量,t :粒子整体的平动能,r :转动能,v :振动能,e :电子运动能,n :核运动能。(1)三维平动子8m a2b22与)c式中,h:普朗克常数;m:粒子的质量;a,
1、微观粒子的运动形式和能级公式
式中,:粒子的总能量,
t :粒子整体的平动能,
r :转动能,v :振动能,
e :电子运动能,
n :核运动能。
(1)三维平动子
8m a2
b2
2与)c
式中,h:普朗克常数;m:粒子的质量;a,b,
c:容器的三个边长,nx,
ny,nz分别为x,
对立方容器
y, z轴方向的平动量子数,取值1,
2, 3……。
基态nx = 1,
况具体分析,如
(2)冈『性转子
双原子分子
t n: ny n
8mV 3
ny = 1 , nz = 1,简并度 gt,0
6h:的能级,其简并度
8mV 3
h2
r 1)
1,而其他能级的简并度要具体情
g = 3。
统计热力学基础习题课
、内容提要
式中,J:转动量子数,取值0, 1, 2 , I :转动惯量,I Ro ,:分
子的折合质量,
, R0 :分子的平衡键长,能级r的简并度gr = 2J + 1
m1 m2
(3) —维谐振子
v ( 1)h
式中,:分子的振动频率,:振动量子数,取值 0, 1, 2……,各能级
都是非简并的,gv = 1
对三维谐振子, v ( x y z 3)h
gv (s 1)(s 2)2 ,其中 s= x + y + z
(4)运动自由度:描述粒子的空间位置所必须的独立坐标的数目
平动
转动
\振动
线性分子
3
2
3n-5
非线性分子
3
3
3n-6
2、能级分布的微态数和Boltzmann分布
(1)能级分布的微态数
能级分布:N个粒子分布在各个能级上的粒子数,叫做能级分布数,每 一套能级分布数称为一种分布
微态数:实现一种分布的方式数。定域子系统能级分布微态数WdN!inigin」离域子系统能级分布微态数n」系统总的微态数WdD(2)最概然分布等概率定理:对N
微态数:实现一种分布的方式数。
定域子系统能级分布微态数
Wd
N!
i
nigi
n」
离域子系统能级分布微态数
n」
系统总的微态数
Wd
D
(2)最概然分布
等概率定理:对N , U,V确定的系统,
,某个分布的概率
每个可能的微态出现的概率相等。
Wd
Pd
最概然分布:微态数最大的分布称为最概然分布。
最概然分布可以用来代
表平衡分布。
(3)玻耳兹曼分布
对于一个N,
对于一个N, U,V确定的系统,ni -gie
q
? /
i /
kT
玻耳兹曼分布
配分函数:q g
配分函数:q gie 'kT
式中,gi :能级i的简并度,n:分布在能级i上的粒子数
3、配分函数
由于 i t,i r,i v,i e,i n ,i , g i gt ,i g r,i g v, i ge,i gn,i 可彳得:
q qtqgvqeqn
为配分函数的析因子性质。
(1)
能量零点的选择
选择各独立运动形式的基态能级作为各自能量的零点,贝唯级 i的能量有
q q0e kT
平动配分函数
(2)
qt (警氏
h
(3)
t q;3 叩
h2
ft:立方容器中平动子一个平动自由度的配分函数。
因为:t,0 0,所以:qt0
转动配分函数
双原子分子
2
8 IkT qr
h
式中,I:分子的转动惯量。
核双原子分子 =2。
h2
8 2Ik
qt
:分子的对称数,异核双原子分子 =1,同
为转动特征温度。
r
T 12
由于 r,0 0 ,
fr :一个转动自由度上的配分函数。
对非线型分子qr
(4)振动配分函数
0
qr
qr
2 2 kT 32 I h3
I I 12
y z
h
e 2kT e 2kT
1
e;2T e V2T
q: e 一—
1 e兀
v —为振动特征温度,一般情况 v>>T。kfv =qv 一个振动自由度上的配分函数h i /
v —为振动特征温度,一般情况 v>>T。
k
fv =qv 一个振动自由度上的配分函数
h i /
3n 5 e - kT
i 1 1 e「kT
h i /
3n 6 e kT
i 1 1 e “ 'kT
其中,
多原子线型分子
qv
多原子非线型分子 q
(5)电子运动的配分函数
通常情况下,电子运动全部处于基态。
e,0kT
qe ge,0e
0 e,0 kT
qe e kT
qe ge,0常数
(6)核运动的配分函数
对于化学变化,通常情况下,核运动处于基态。
对于化学变化,通常情况下,核运动处于基态。
n ,0
qn gn,oe kT
0 n,0
qn e kT qn
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