Al2O3V2+晶体自旋哈密顿参量的理论解释.pdf

! 第# 卷 第$ 期! ! ! ! ! ! ! ! ! 人! 工! 晶! 体! 学! 报! ! ! ! ! ! ! ! %’( #! )( $ ! $**+ 年, 月! ! ! ! ! ! ! ! ! ! -./0)12 .3 45)67869: :0546124! ! ! ! ! ! ! ! ! 1;=’ ，$**+! !# $% ：# ’ 晶体自旋哈密顿参量的理论解释 魏! 群 （宝鸡文理学院物理系，宝鸡$?** ） 摘要：在考虑微小磁相互作用（包括44 、4.. 和.. 作用）的基础上，采用全组态完全对角化方法，建立了1’ . 晶 $ 体中%$ @ 离子的局域结构与自旋哈密顿参量定量关系，对1’ . ：%$ @ 晶体基态和激发态零场分裂以及基态! 因子 $ 等自旋哈密顿（47 ）参量给出了统一的解释。结果表明，%$ @ 离子进入1’ . 晶体后，上下配体氧平面分别沿 轴 $ 向远离三角中心的方向移动了* ( **$?AB 和* ( **$*AB 。理论计算结果与实验值符合甚好。 1’ . ：%$ @ 晶体；自旋哈密顿参量；局域结构 关键词： $ 中图分类号：6C$ ；.$ ! ! 文献标识码：1 ! ! 文章编号：?***DEF#G（$**+ ）*$D*$$,D*, ()*+,*-./0 12-*,3,*-0-.+2 +4 53.26708.-+2.02 90,08*-*,: 4+, ! $ ：# ’ ;,:-0 # % #$% ’( （HI;JKBIAK L MNOP=QP ，CJR= /A=SIP=KO L 1KP JAT 4Q=IAQI ，CJR= $?** ，:N=AJ ） （)*+*,-*. $* /+012*3 $**# ） !=:-,0/- ：6NI UIDL=I’T P;’=KK=AV ，! LJQK L VWAT PKJKI JAT KNI UIDL=I’T P;’=KK=AV L L=PK IXQ=KIT PKJKI YII =AKI;IKIT ZO QB;’IKI T=JVAJ’=UJK=A BIKNT （:H[ ）JAT )IYBJA QOPKJ’DL=I’T PW;I;P=K=A BTI’ A KNI ZJP=P L QAP=TI=AV KNI P;=ADP;=A （44 ）=AKIJQK=A ，P;=ADKNIDZ=K （4.. ）=AKIJQK=A JAT Z=KDZ=K（.. ）=AKIJQ