96-演示文稿-真空中的恒定磁场（中文）.pptxVIP

第五章恒定磁场 主要内容 磁通密度、场方程、边界条件;1.磁通密度 磁场表现为对于运动电荷有力的作用。;设最大作用力为儿，沿a角 度运动时，受力为-sin a。作用 力F的大小与电荷量q及速度;由于 F丄v此，磁场力无法改变 运动电荷速度的大小，只能改变其运 动方向，磁场与运动电荷之间没有能 量交换。;若电流元的电流为/,则;小电流环受到的转矩。;F = 11 x B;若孟义有向面s的方向与电流方向构成右旋;磁通密度B通过某一表面S的通量称为 磁通，以①表示，艮卩 ①二口刀Dd5 Wb （韦伯）;—广Jr; 2.真空中的恒定磁场方程式 真??中恒定磁场的磁通密度B满足下列两个方程 口 B 被=m 0 I 口 B 魅=0;B) dS;由散度定理获知毓二多SdV 那么，根据磁通连续性原理，口 B魅=0得 LV.Bdv=° 由于此式处处成立，因此被积函数应为零，即 V. B = 0 此式表明，真空中磁通密度的散度处处为零。 真空中恒定磁场方程的微分形式为 V x B = m 0 J V - B = 0;根据亥姆霍兹定理，磁通密度B应 为 B = —V ① + V x A 式中 飲,)=丄［5晳v， A(r)=丄［V^v， 4n ?， |r — r［ 4n ' |r — r;已知电流分布，利用上式可以先求出任一点的矢 量磁位，再计算该点的磁通密度。;电流可以分布在体积中，表面上或细导线中。;对于某些分布特殊的恒定磁场，根据安培环 路定律计算磁通密度将十分简便。 口 b 钮=m 0 I;真空中恒定磁场;2.场与源;例1计算无限长的电流为/的线电流的磁通密度。;沿半径为,的磁场线上磁通密度的环量为;例2计算半径为。，电流为I的小电流环产生;式中，? = n a2电流环的面积。;考虑到小电流环的磁矩 笫**量磁位可以